sin une ⁡ 1 ′ Send us your sample. y a

E ′ The width of the slit is the distance AC. r y {\displaystyle -a/2} ) The difference in phase between the two waves is determined by the difference in the distance travelled by the two waves. β

{\ displaystyle a / 2}, E

≪ La forme du diagramme de diffraction donnée par une ouverture rectangulaire est représentée sur la figure de droite (ou ci-dessus, au format tablette). ′ ′ a r [12] There is a central semi-rectangular peak, with a series of horizontal and vertical fringes. the path difference is equal to half a wavelength, one and a half wavelengths, etc., then the two waves cancel, and the summed intensity is zero.

[6] With the sufficiently distant light source from the aperture, the incident light to the aperture is a plane wave so that the phase of the light at each point on the aperture is the same. λ W E {\displaystyle \psi ^{'}=\beta a\sin \theta =\alpha _{r}\sin \theta }

With a distant light source from the aperture, the Fraunhofer approximation can be used to model the diffracted pattern on a distant plane of observation from the aperture (far field). . Ces franges sont souvent appelées les franges de Young . Fraunhofer Diffraction from Many Slits (Grating) 11-6.

- ψ une

We can develop an expression for the far field of a continuous array of point sources of uniform amplitude and of the same phase.

It is not a straightforward matter to calculate the displacement (amplitude) given by the sum of the secondary wavelets, each of which has its own amplitude and phase, since this involves addition of many waves of varying phase and amplitude. 1 sin {\displaystyle a_{r}=\beta a=2\pi a/\lambda } θ / Si la lumière est incidente à un angle θ 0 , l'équation de réseau est: La structure détaillée du motif répétitif détermine la forme des faisceaux diffractés individuels, ainsi que leur intensité relative tandis que l'espacement du réseau détermine toujours les angles des faisceaux diffractés. Nous pouvons développer une expression pour le champ lointain d'un réseau continu de sources ponctuelles d'amplitude uniforme et de même phase.

r Even if we make them parallel with a lens still they will spread because of the diffraction. -

Un examen attentif du diagramme de diffraction à double fente ci-dessous montre qu'il y a des franges de diffraction horizontales très fines au-dessus et au-dessous du spot principal, ainsi que les franges horizontales les plus évidentes. / ( )

Fresnel a développé une équation utilisant les ondelettes de Huygens ainsi que le principe de superposition des ondes, qui modélise assez bien ces effets de diffraction. If light falls on an obstacle or an opening, then diffraction and interference effects occur. Lorsque la distance entre l'ouverture et le plan d'observation (sur lequel le motif diffracté est observé) est suffisamment grande pour que les longueurs de chemin optique entre les bords de l'ouverture et un point d'observation diffèrent beaucoup moins que la longueur d'onde de la lumière, alors les trajets de propagation pour des ondelettes individuelles de chaque point de l'ouverture au point d'observation peuvent être traités comme parallèles. θ = péché [4] These effects can be modelled using the Huygens–Fresnel principle.

The Fraunhofer equation can be used to model the diffraction in this case.[7]. , then, E L'angle, α , sous-tendu par ces deux minima est donné par: Ainsi, plus l'ouverture est petite, plus l'angle α sous-tendu par les bandes de diffraction est grand. ) [14] This technique can be used in a process called apodization—the aperture is covered by a Gaussian filter, giving a diffraction pattern with no secondary rings. ( 2 -

For example, if a 0.5 mm diameter circular hole is illuminated by a laser with 0.6 μm wavelength, the Fraunhofer diffraction equation can be employed if the viewing distance is greater than 1000 mm.

/ j A grating whose elements are separated by S diffracts a normally incident beam of light into a set of beams, at angles θn given by:[18]. Depending on the particle characteristics and requirements, two common analysis theories are applied: the Fraunhofer theory for larger particles whose optical parameters are not known and the Mie theory for smallest particles with known optical parameters. θ

Par exemple, lorsqu'une fente de largeur 0,5 mm est éclairée par une lumière de longueur d'onde de 0,6 µm, et vue à une distance de 1000 mm, la largeur de la bande centrale dans le diagramme de diffraction est de 2,4 mm. - ′ )

The size of the central band at a distance z is given by. {\ displaystyle r_ {1} = ry \ sin \ theta} t L'angle sous-tendu par ce disque, connu sous le nom de disque Airy, est. {\displaystyle {\frac {W^{2)){L\lambda ))\ll 1}, λ

′ UNE {\displaystyle E={\frac {\sin(\psi ^{'}/2)}{\psi ^{'}/2))} ≪

] The component of the wavelet emitted from the point A which is travelling in the θ direction is in anti-phase with the wave from the point B at middle of the slit, so that the net contribution at the angle θ from these two waves is zero. ω